Основы безвихревой электродинамики Потенциальное магнитное поле (стр. 3 из 3)
(НДТ) 
-i 
IIIIIIt 
Рис.3
R
(НДТ) 
- i 
IIIIIItРис.4
Стабилитрон размещался в латунной экранирующей втулке. С целью разделения во времени магнитного охлаждения кристалла стабилитрона и его нагрева джоулевым теплом (НДТ) термозащитный кожух выполнен из алебастра и имеет массу, равную 0,5 кг.
Свободно пропуская магнитное поле, он в значительной мере аккумулирует в себе первоначальный слабый поток джоулева тепла, задерживая на некоторое время его влияние на стабилитрон.
В начале каждого опыта, в отсутствии исследуемого поля, оценивалась теплообменная ситуация между стабилитроном и окружающим пространством (зона I графиков).
Горизонтальная ломанная линия на первом участке графика указывает на неизменность во времени температуры стабилитрона.
В зоне II подъём ломанной линии графика над горизонтальной средней указывает на увеличение омического сопротивления стабилитрона под воздействием магнитного охлаждения и этот факт является опытным доказательством образования центрально-
симметричными токами потенциального магнитного поля. Иного объяснения наблюдаемому факту автор не находит.
В ряде опытов экранирующая втулка с стабилитроном размещалась внутри толстостенной стальной втулки (d = 1, 4 см, D = 3, 2 см., ℓ = 6,5 см.). Однако проявление магнито-термического эффекта по-прежнему имело место, что подтверждает естественное
предположение об отсутствии взаимодействия потенциального магнитного поля с спиновыми магнитными моментами ферромагнитного материала. Второй опытный факт является весомым дополнением к искомому доказательству.
В зоне III проявлялось преимущественное влияние джоулева тепла, образуемого токами в рамках. Ломанная линия графика уходит вниз вследствие нагревания экранирующей втулки и стабилитрона тепловым потоком, преодолевшим тепловую защиту.
В экспериментах с однонаправленными стационарными токами в паре рамок (Рис.4) магнитное охлаждение заметным образом не проявлялось.
Опытная регистрация эффекта переменного потенциального магнитного поля.
Из математической модели безвихревой электродинамики [ 2 ] имеем следующую формулу для вычисления ЭДС, образуемой в проводнике посредством бесциркуляционного магнитного поля
ε
, (2)которая упрощается в приближении однородности поля
ε = -- d/dtℓІ (3)
По сравнению с вихревой электродинамикой в (3) вместо площади поверхности отображается квадрат протяжённости проводника.
Мощность потерь электромагнитной энергии поперечной ЭМВ в проводнике пропорциональна площади его поверхности, ортогональной вектору потока плотности электромагнитной энергии
N1 = 0,5 ZВ∫ НІdf, (4)
где ZВ описывает волновое сопротивление проводника.
Для случая безвихревого электромагнитного поля площадь поверхности заменяется квадратом длины проводника, ориентированного вдоль вектора потока плотности электромагнитной энергии (вдоль возвратно-поступательных индукционных токов)
N2 = 0,5 ZВℓ∫ НІdℓ. (5)
В приближении однородности поля по длине проводника имеем
N2 = 0,5 ZВ (Н ℓ )І (6)
В качестве источника переменного магнитного поля применялась та же пара рамок с переменными токами в них (по 0,55 А в каждой, f = 50 гц.).
Стабилитрон использовался другой. Коэффициент термоомической связи был вдвое меньше (100 кОм/град.).
Если в первой серии опытов охлаждался непосредственно кристалл стабилитрона=а, то во второй нагреваемым элементом была алюминиевая экранирующая втулка ( D = 1см, d = 0,8см, ℓ = 3 см, m = 2,4 г).
Методика экспериментов заключалась в регистрации отрезка времени между моментами включения переменного тока и первым уменьшением показания цифрового омметра на одну цифру, что указывало на нагрев стабилитрона (и алюминиевой втулки) на 0,01є.
Такому изменению температуры алюминиевой втулки эквивалентно увеличение энергии её теплосодержания на
W = 4,187 с mΔt (7)
W = 2, 1 10 ˉІ ДЖ. (8)
Малая начальная мощность нагрева втулки на 0,01є позволяет использовать линейное приближение для определения времени достижения этой температуры
N = W/Δt (9)
В опытах с стационарными противонаправленными токами в паре рамок, когда имел место только нагрев джоулевым теплом, были получены отрезки времени в следующем интервале их разброса
Δt = (10,4…12,2) мин. (10)
Подставляя в (9) опытные результаты (10) получаем мощность нагрева втулки джо
улевым теплом
N1 = (2,56…3,39) 10ˉ5ВТ. (11)
В опытах с переменными противонаправленными токами к установленной величине мощности нагрева втулки джоулевым теплом ожидалось добавление мощности нагрева возвратно-поступательными индукционными токами.
Полученное существенное уменьшение регистрируемых отрезков времени
Δt = (3,66…4,58) мин. (12)
подтвердило ожидание, что и явилось по мнению автора, опытным доказательством существования безвихревого вида электромагнитной индукции.
Подставляя в (9) результаты из (12) получаем суммарную мощность теплового нагрева втулки
N2 = (7,84…9,54) 10ˉ5 Вт. (13)
Для выявления составляющей мощности индукционного нагрева втулки использовалась формула
N3 = N2 - N1 (14)
N3 = ( 4,77…6,09) 10 ˉ5ВТ. (15)
Теоретическое вычисление мощности индукционного нагрева с использованием (6) даёт результат
N3 = 6,5 10ˉ Вт.
Его удовлетворительное совпадение с (15) придаёт дополнительную уверенность автору в истинности сформулированных им логических выводов об образовании центрально-симметричными токами потенциального магнитного поля, в существовании безвихревых электродинамических явлений.
В опытах с однонаправленными переменными токами эффект дополнительного нагрева втулки заметным образом не проявлялся.
Во второй части статьи будет дана информация о сути продольных ЭМВ. Об опытном подтверждении автором их существования. Об устройствах для излучения. О трактовке светового диапозона продольных ЭМВ. Об идеях получения и регистрации продольных фотонов.
Втретьей части будет изложена 4-мерная математическая модель безвихревой электродинамики и некоторые дополнительные суждения.
.
Литература.
1.Парселл Э. Электричество и магнетизм. М., Высшая школа.,!980г., стр. 191,192.
2. Кузнецов Ю. Н. Научный журнал русского физического общества, 1-6, 1995 г
Сведения об авторе.
Кузнецов Юрий Николаевич
контактный телефон 677-26-65