Разработка магнитодиода (стр. 4 из 8)

Проводимости рассеяния арматуры 6 рассчитываются по аналогии с методом, как длина отрезка, проведенного под углом (π/2-α/2) к эллипсу, образованному полуосями Λа _{6_1} и Λа _{6_2} (рис.3.4-3.5)

(3.9)

, (3.10)

Уравнение эллипса:

Уравнение прямой:

Находим точку пересечения эллипса и прямой: x=4.9275·10^-10

y=1.8389·10^-9

Находим Λа ₆, как длину отрезка между двумя точками (0; 0) и (4.9275·10^-10; 1.8389·10^-9):

Проводимости рассеяния 7 и 8 рассчитываются аналогично (7.5), ипользуя эквивалентные прямоугольники

, (3.11)

, (3.12)

где Х ₂ - Х₅ - стороны прямоугольников; Т₂ и Т₃ - расстояния между ними. Площади прямоугольника (для путей рассеяния 7) и треугольника (для путей рассеяния 8) соответственно определяются

, (3.13)

, (3.14)

Стороны новых прямоугольников

, (3.15)

(3.16)

(3.17)

(3.18)

Проводимость рассеяния арматуры 9 согласно

, (3.19)

Проводимости 10 и 11 объединяются в одну и рассчитываются аналогично п.5 (по полуосям эллипса Λа_{10_1}и Λа_{10_2}), причем значения проводимостей, которые соответствуют полуосям эллипса, определяются согласно рис.3.6, 3.7. Непараллельностью близлежайших сторон фигуры на данном этапе можно пренебречь, но в дальнейшем при расчете проводимости рабочего зазора через выпучивание у краев она учитывается.

, (3.20)

где g3 и g4 зависят от соотношения сторон фигуры (рис.3.7) и определяется из графиков (рис.3.4, 3.7)

, (3.21)

По аналогии с п.5 определяем:

Проводимость рассеяния 12 определяется следующим образом: четверть боковой поверхности цилиндра заменяется плоской прямоугольной поверхностью с шириной, равной ширине концентратора, и высотой, равной высоте самой цилиндрической поверхности. Из-за значительной величины зазора погрешность получается незначительной.

(3.22)

где Х₆ - высота прямоугольника.

Площадь цилиндра

, (3.23)

Боковая сторона прямоугольника (рис.3.8)

, (3.24)

Проводимость рабочего зазора между полюсами с учетом выпучивания поля с боковых поверхностей, расположенных под различными углами.

, (3.25)

где Арасч и Врасч - "расчетные" размеры полюсов

, (3.26)

, (3.27)

где g5, g6, g7 - удельные проводимости ребер полюса, зависящие от координат поля выпучивания, выбираются из графика (рис.3.9).

Суммарная проводимость рассеяния арматуры

(3.28)

Строится кривая размагничивания (рис.7.12).

, (3.29)

Где

, (3.30)

=776375,92

(3.31)

a=0.941

где В_r- остаточная индукция, H_cb- коэрцитивная сила по индукции, B_d и H_d- координаты экстремальной точки, определяющей максимум энергетического произведения.

Строится прямая проводимости магнита под углом α₁ к оси Н (рис.3.10)

(3.32)

Из точки пересечения функций B (H) и (3.10) под углом α₂ к горизонтали строится кривая магнитного возврата (рис.3.10)

, (3.33)

где Кv - коэффициент возврата.